Γραμμική ακουστική θεωρία: Διαφορά μεταξύ των αναθεωρήσεων

Περιεχόμενο που διαγράφηκε Περιεχόμενο που προστέθηκε

Ενδογραμμικά

Τρέχουσα έκδοση από την 20:06, 10 Φεβρουαρίου 2024

Η γραμμική ακουστική θεωρία αφορά στη μαθηματική περιγραφή και μελέτη των ηχητικών κυμάτων, με βάση τη γραμμική κυματική εξίσωση.^[1]

Η γραμμική κυματική εξίσωση πηγάζει από τη δυναμική των ρευστών και συγκεκριμένα από την εξίσωση της κίνησης (διατήρηση της ορμής) και την εξίσωση της συνέχειας (διατήρησης της μάζας), με κάποιες απλοποιήσεις (ακουστικά σήματα μικρού πλάτους ταλαντώσεων, υλικά μέσα διάδοσης με σταθερή πυκνότητα ηρεμίας και μηδενικές απώλειες).

Η τρισδιάστατη γραμμική κυματική εξίσωση αποδεικνύεται ότι είναι^[2]:

\nabla ^{2}p-{1 \over c^{2}}{\partial ^{2}p \over \partial t^{2}}=0

,

όπου $\nabla ^{2}$ ο τελεστής Λαπλάς, $p$ είναι η ακουστική πίεση και $c$ είναι η ταχύτητα του ήχου.

Παραπομπές[Επεξεργασία | επεξεργασία κώδικα]

↑ Morse, Philip M.; Ingard, K. Uno (1961). «Linear Acoustic Theory». Akustik I / Acoustics I 3 / 11 / 1: 1–128. doi:10.1007/978-3-642-45956-6_1.
↑ Richard Feynman (1969). Lectures in Physics. 1. Addison Publishing Company, Addison.

Αυτό το λήμμα σχετικά με τη Φυσική χρειάζεται επέκταση. Μπορείτε να βοηθήσετε την Βικιπαίδεια επεκτείνοντάς το.

[1] Morse, Philip M.; Ingard, K. Uno (1961). «Linear Acoustic Theory». Akustik I / Acoustics I 3 / 11 / 1: 1–128. doi:10.1007/978-3-642-45956-6_1.

[Feynman_1-2] Richard Feynman (1969). Lectures in Physics. 1. Addison Publishing Company, Addison.

[1]

[2]

@@ Γραμμή 1: / Γραμμή 1: @@
-Η '''γραμμική [[ακουστική]] θεωρία''' αφορά στη μαθηματική περιγραφή και μελέτη των ηχητικών κυμάτων, με βάση τη γραμμική κυματική εξίσωση.<ref>http://link.springer.com/chapter/10.1007/978-3-642-45956-6_1</ref>
+Η '''γραμμική ακουστική θεωρία''' αφορά στη μαθηματική περιγραφή και μελέτη των ηχητικών κυμάτων, με βάση τη γραμμική [[κυματική εξίσωση]].<ref>{{cite journal |last=Morse |first=Philip M. |coauthors=Ingard, K. Uno |title=Linear Acoustic Theory |journal=Akustik I / Acoustics I |date=1961 |volume=3 / 11 / 1 |pages=1–128 |doi=10.1007/978-3-642-45956-6_1}}</ref>
-Η γραμμική κυματική εξίσωση πηγάζει από τη δυναμική των ρευστών και συγκεκριμένα από την εξίσωση της κίνησης (διατήρηση της ορμής) και την εξίσωση της συνέχειας (διατήρησης της μάζας), με κάποιες απλοποιήσεις (ακουστικά σήματα μικρού πλάτους ταλαντώσεων, υλικά μέσα διάδοσης με σταθερή πυκνότητα ηρεμίας και μηδενικές απώλειες).
+Η γραμμική κυματική εξίσωση πηγάζει από τη [[δυναμική των ρευστών]] και συγκεκριμένα από την εξίσωση της κίνησης ([[Αρχή διατήρησης της ορμής|διατήρηση της ορμής]]) και την εξίσωση της συνέχειας ([[Αρχή διατήρησης της μάζας|διατήρησης της μάζας]]), με κάποιες απλοποιήσεις (ακουστικά σήματα μικρού πλάτους ταλαντώσεων, υλικά μέσα διάδοσης με σταθερή πυκνότητα ηρεμίας και μηδενικές απώλειες).
-Η τρισδιάστατη γραμμική κυματική εξίσωση αποδεικνύεται ότι είναι (Feynman<ref name = "Feynman 1">Richard Feynman, Lectures in Physics, Volume 1, 1969, Addison Publishing Company, Addison</ref>):
+Η τρισδιάστατη γραμμική κυματική εξίσωση αποδεικνύεται ότι είναι<ref name = "Feynman 1">{{cite book |author=Richard Feynman |title=Lectures in Physics |volume=1 |year=1969 |publisher=Addison Publishing Company, Addison }}</ref>:
+:<math> \nabla ^2 p - {1 \over c^2} { \partial^2 p  \over  \partial t ^2 } = 0  </math>,
+όπου <math>\nabla ^2</math> ο [[τελεστής Λαπλάς]], <math>p</math> είναι η [[ακουστική πίεση]] και <math>c</math> είναι η [[ταχύτητα του ήχου]].
+==Παραπομπές==
-<math> \nabla ^2 p - {1 \over c^2} { \partial^2 p  \over  \partial t ^2 } = 0  </math>
-όπου <math>\nabla ^2</math> ο τελεστής [[Laplace]], <math>p</math> είναι η [[ακουστική πίεση]] και <math>c</math> είναι η [[ταχύτητα]] του ήχου.
-==Αναφορές==
 <references/>
+{{φυσική-επέκταση}}
-{{επέκταση}}
 [[Κατηγορία:Ακουστική]]